ハイパワーレーザーライン偏光ビームスプリッターキューブ
![](https://www.thorlabs.co.jp/Images/GuideImages/6055_PolarizingBeamsplitter_7.jpg)
- High Damage Threshold (See the Damage Thresholds Tab)
- Coated for 355, 405, 532, 633, 780 - 808, or 1064 nm
- 1/2" and 1" Cubes Available
PBS25-780-HP
780 - 808 nm, 1" Cube
PBS25-1064-HP
1064 nm, 1" Cube
1" Beamsplitter Cube Shown on a
KM100PM Kinematic Prism Mount
and Held with a PM4 Clamping Arm
PBS12-532-HP
532 nm, 1/2" Cube
![](../../images/loading-red.gif)
Please Wait
Common Specifications | |
---|---|
Material | UV Fused Silicaa |
Extinction Ratiob | Tp:Ts > 2000:1 |
Transmission Efficiency | Tp > 95% |
Reflection Efficiency | Rs > 99.5% |
Transmitted Beam Deviation | < 5 arcmin |
Reflected Beam Deviation | 90° ± 5 arcmin |
Clear Aperture | 1/2" Cubes: > 11.43 mm x 11.43 mm 1" Cubes: > 22.86 mm x 22.86 mm |
Surface Quality | 20-10 Scratch-Dig |
特長
- 設計波長: 355 nm、405 nm、532 nm、633 nm、780~808 nm、または1064 nm
- 高い損傷閾値(詳細は「損傷閾値」タブ参照)
- 355 nm用ビームスプリッタ: 3 J/cm2
- 405 nm用ビームスプリッタ: 70 W/cm
- 532、780~808、1064 nm用ビームスプリッタ:>10 J/cm2
- 接着剤を使わないオプティカルコンタクトによる接合で吸収や散乱による損失を最小化
- キューブサイズ:12.7 mm(1/2インチ)または25.4 mm(1インチ)
当社では405 nm、633 nm、780~808 nm、または3つの主なNd:YAG高調波(355 nm、532 nm、または1064 nm)、の波長に対応するハイパワー偏光ビームスプリッターキューブをご提供しています。サイズは12.7 mm(1/2インチ)または25.4 mm(1インチ)で、規定の波長域において反射率を最小化する誘電体Vコーティングが4面に施されています(透過率ならびに反射率のプロット図については「グラフ」タブをご覧ください)。
ビームスプリッタはエポキシ接着剤ではなく、オプティカルコンタクトにより接合しているので、吸収や散乱による損失はわずかです。各面は高い平坦度になるよう研磨しますが、この内部面はオプティカルコンタクトが可能になるまで精密研磨します。このようにして、当社では高い透過率と最小のビーム変位特性を有する、小型で熱安定性に優れたビームスプリッターキューブを製造しています。
ビームスプリッターコーティングは、オプティカルコンタクトの前に2つの斜面のうちの1面にのみ施されます。光をどの面に入射してもS偏光成分とP偏光成分を分離することは可能です。各部品には、型番と光路の1つを示す矢印が刻印されていますので扱いやすくなっております(下図参照)。
これらのキューブは、誘電体ビームスプリッターコーティングで、S偏光成分を反射させ、P偏光成分を透過することで、S偏光成分とP偏光成分を分離します。最大の偏光消光比が必要な場合は、Tp:Ts>2000:1の消光比を有する透過光をご使用ください。
マウントの種類や取付け方法、対応するビームスプリッターキューブについては、上の「BSキューブの取付け」 タブをご参照ください。また、当社ではマウント付き25.4 mmハイパワービームスプリッターキューブもご用意しています。偏光子やビームスプリッタのラインナップについては「偏光子ガイド」タブをご覧ください。
![](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/Cage_Prism_Mount_A5-200.jpg)
Click to Enlarge
回転プラットフォームB4CRPとクランプB6Cを取り付けたケージキューブC6WR内の25.4 mmビームスプリッターキューブ
(他のマウントや取付け方法については「BSキューブの取付け」タブをご参照ください)。
![Engraving](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/UnmountedHPBSCube_D1.jpg)
![Engraving Detail](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/Polarizing_Beamsplitter_Path_A1-200.jpg)
Click to Enlarge
上面には、型番と光路の1つが刻印されています。
透過と反射のデータ
このタブには、当社の高出力偏光ビームスプリッターキューブの典型的な透過率と、キューブの表面に使用しているARコーティングの反射率のグラフを掲載しています。
Damage Threshold Specifications | ||
---|---|---|
Coating Designation (Item # Suffix) | Damage Threshold | |
-355-HP | Pulsed | 3 J/cm2 (355 nm, 10 ns, 10 Hz, Ø0.299 mm) |
-405-HP | CWa | 70 W/cm (405 nm, Ø30 µm)b |
-532-HP | Pulsed | > 10 J/cm2 (532 nm, 10 ns, 10 Hz, Ø0.43 mm) |
CWa | 350 W/cm (532 nm, Ø1 mm)b | |
-780-HP | Pulsed | > 10 J/cm2 (810 nm, 10 ns, 10 Hz, Ø0.062 mm) |
-1064-HP | Pulsed | > 10 J/cm2 (1064 nm, 10 ns, 10 Hz, Ø1.00 mm) |
CWa | 3000 W/cm (1064 nm, Ø30 µm)b |
ハイパワーレーザーライン偏光ビームスプリッターキューブの損傷閾値データ
右の仕様は、当社のハイパワー偏光ビームスプリッターキューブに使用されているコーティングの測定値です。損傷閾値の仕様は、コーティングの種類が同じであればキューブのサイズに関わらず同じです。
レーザによる損傷閾値について
このチュートリアルでは、レーザ損傷閾値がどのように測定され、使用する用途に適切な光学素子の決定にその値をどのようにご利用いただけるかを総括しています。お客様のアプリケーションにおいて、光学素子を選択する際、光学素子のレーザによる損傷閾値(Laser Induced Damage Threshold :LIDT)を知ることが重要です。光学素子のLIDTはお客様が使用するレーザの種類に大きく依存します。連続(CW)レーザは、通常、吸収(コーティングまたは基板における)によって発生する熱によって損傷を引き起こします。一方、パルスレーザは熱的損傷が起こる前に、光学素子の格子構造から電子が引き剥がされることによって損傷を受けます。ここで示すガイドラインは、室温で新品の光学素子を前提としています(つまり、スクラッチ&ディグ仕様内、表面の汚染がないなど)。光学素子の表面に塵などの粒子が付くと、低い閾値で損傷を受ける可能性があります。そのため、光学素子の表面をきれいで埃のない状態に保つことをお勧めします。光学素子のクリーニングについては「光学素子クリーニングチュートリアル」をご参照ください。
テスト方法
当社のLIDTテストは、ISO/DIS 11254およびISO 21254に準拠しています。
初めに、低パワー/エネルギのビームを光学素子に入射します。その光学素子の10ヶ所に1回ずつ、設定した時間(CW)またはパルス数(決められたprf)、レーザを照射します。レーザを照射した後、倍率約100倍の顕微鏡を用いた検査で確認し、すべての確認できる損傷を調べます。特定のパワー/エネルギで損傷のあった場所の数を記録します。次に、そのパワー/エネルギを増やすか減らすかして、光学素子にさらに10ヶ所レーザを照射します。このプロセスを損傷が観測されるまで繰返します。損傷閾値は、光学素子が損傷に耐える、損傷が起こらない最大のパワー/エネルギになります。1つのミラーBB1-E02の試験結果は以下のようなヒストグラムになります。
![LIDT metallic mirror](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/LIDT_mirror1.jpg)
上の写真はアルミニウムをコーティングしたミラーでLIDTテストを終えたものです。このテストは、損傷を受ける前のレーザのエネルギは0.43 J/cm2 (1064 nm、10 ns pulse、 10 Hz、Ø1.000 mm)でした。
![LIDT BB1-E02](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/LIDT_ExposureHistogram.gif)
Example Test Data | |||
---|---|---|---|
Fluence | # of Tested Locations | Locations with Damage | Locations Without Damage |
1.50 J/cm2 | 10 | 0 | 10 |
1.75 J/cm2 | 10 | 0 | 10 |
2.00 J/cm2 | 10 | 0 | 10 |
2.25 J/cm2 | 10 | 1 | 9 |
3.00 J/cm2 | 10 | 1 | 9 |
5.00 J/cm2 | 10 | 9 | 1 |
試験結果によれば、ミラーの損傷閾値は 2.00 J/cm2 (532 nm、10 ns pulse、10 Hz、 Ø0.803 mm)でした。尚、汚れや汚染によって光学素子の損傷閾値は大幅に低減されるため、こちらの試験はクリーンな光学素子で行っています。また、特定のロットのコーティングに対してのみ試験を行った結果ではありますが、当社の損傷閾値の仕様は様々な因子を考慮して、実測した値よりも低めに設定されており、全てのコーティングロットに対して適用されています。
CWレーザと長パルスレーザ
光学素子がCWレーザによって損傷を受けるのは、通常バルク材料がレーザのエネルギを吸収することによって引き起こされる溶解、あるいはAR(反射防止)コーティングのダメージによるものです[1]。1 µsを超える長いパルスレーザについてLIDTを論じる時は、CWレーザと同様に扱うことができます。
パルス長が1 nsと1 µs の間のときは、損傷は吸収、もしくは絶縁破壊のどちらかで発生していると考えることができます(CWとパルスのLIDT両方を調べなければなりません)。吸収は光学素子の固有特性によるものか、表面の不均一性によるものかのどちらかによって起こります。従って、LIDTは製造元の仕様以上の表面の質を有する光学素子にのみ有効です。多くの光学素子は、ハイパワーCWレーザで扱うことができる一方、アクロマティック複レンズのような接合レンズやNDフィルタのような高吸収光学素子は低いCWレーザ損傷閾値になる傾向にあります。このような低い損傷閾値は接着剤や金属コーティングにおける吸収や散乱によるものです。
線形パワー密度におけるLIDTに対するパルス長とスポットサイズ。長パルス~CWでは線形パワー密度はスポットサイズにかかわらず一定です。 このグラフの出典は[1]です。
![Intensity Distribution](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/BeamDist_sm.gif)
繰返し周波数(prf)の高いパルスレーザは、光学素子に熱的損傷も引き起こします。この場合は吸収や熱拡散率のような因子が深く関係しており、残念ながらprfの高いレーザが熱的影響によって光学素子に損傷を引き起こす場合の信頼性のあるLIDTを求める方法は確立されておりません。prfの大きいビームでは、平均出力およびピークパワーの両方を等しいCW出力と比較する必要があります。また、非常に透過率の高い材料では、prfが上昇してもLIDTの減少は皆無かそれに近くなります。
ある光学素子の固有のCWレーザの損傷閾値を使う場合には、以下のことを知る必要があります。
- レーザの波長
- ビーム径(1/e2)
- ビームのおおよその強度プロファイル(ガウシアン型など)
- レーザのパワー密度(トータルパワーをビームの強度が1/e2の範囲の面積で割ったもの)
ビームのパワー密度はW/cmの単位で計算します。この条件下では、出力密度はスポットサイズとは無関係になります。つまり、スポットサイズの変化に合わせてLIDTを計算し直す必要がありません(右グラフ参照)。平均線形パワー密度は、下の計算式で算出できます。
ここでは、ビーム強度プロファイルは一定であると仮定しています。次に、ビームがホットスポット、または他の不均一な強度プロファイルの場合を考慮して、おおよその最大パワー密度を計算する必要があります。ご参考までに、ガウシアンビームのときはビームの強度が1/e2の2倍のパワー密度を有します(右下図参照)。
次に、光学素子のLIDTの仕様の最大パワー密度を比較しましょう。損傷閾値の測定波長が光学素子に使用する波長と異なっている場合には、その損傷閾値は適宜補正が必要です。おおよその目安として参考にできるのは、損傷閾値は波長に対して比例関係であるということです。短い波長で使う場合、損傷閾値は低下します(つまり、1310 nmで10 W/cmのLIDTならば、655 nmでは5 W/cmと見積もります)。
この目安は一般的な傾向ですが、LIDTと波長の関係を定量的に示すものではありません。例えば、CW用途では、損傷はコーティングや基板の吸収によってより大きく変化し、必ずしも一般的な傾向通りとはなりません。上記の傾向はLIDT値の目安として参考にしていただけますが、LIDTの仕様波長と異なる場合には当社までお問い合わせください。パワー密度が光学素子の補正済みLIDTよりも小さい場合、この光学素子は目的の用途にご使用いただけます。
当社のウェブ上の損傷閾値の仕様と我々が行った実際の実験の値の間にはある程度の差があります。これはロット間の違いによって発生する誤差を許容するためです。ご要求に応じて、当社は個別の情報やテスト結果の証明書を発行することもできます。損傷解析は、類似した光学素子を用いて行います(お客様の光学素子には損傷は与えません)。試験の費用や所要時間などの詳細は、当社までお問い合わせください。
パルスレーザ
先に述べたように、通常、パルスレーザはCWレーザとは異なるタイプの損傷を光学素子に引き起こします。パルスレーザは損傷を与えるほど光学素子を加熱しませんが、光学素子から電子をひきはがします。残念ながら、お客様のレーザに対して光学素子のLIDTの仕様を照らし合わせることは非常に困難です。パルスレーザのパルス幅に起因する光学素子の損傷には、複数の形態があります。以下の表中のハイライトされた列は当社の仕様のLIDT値が当てはまるパルス幅に対する概要です。
パルス幅が10-9 sより短いパルスについては、当社の仕様のLIDT値と比較することは困難です。この超短パルスでは、多光子アバランシェ電離などのさまざまなメカニクスが損傷機構の主流になります[2]。対照的に、パルス幅が10-7 sと10-4 sの間のパルスは絶縁破壊、または熱的影響により光学素子の損傷を引き起こすと考えられます。これは、光学素子がお客様の用途に適しているかどうかを決定するために、レーザービームに対してCWとパルス両方による損傷閾値を参照しなくてはならないということです。
Pulse Duration | t < 10-9 s | 10-9 < t < 10-7 s | 10-7 < t < 10-4 s | t > 10-4 s |
---|---|---|---|---|
Damage Mechanism | Avalanche Ionization | Dielectric Breakdown | Dielectric Breakdown or Thermal | Thermal |
Relevant Damage Specification | No Comparison (See Above) | Pulsed | Pulsed and CW | CW |
お客様のパルスレーザに対してLIDTを比較する際は、以下のことを確認いただくことが重要です。
エネルギ密度におけるLIDTに対するパルス長&スポットサイズ。短パルスでは、エネルギ密度はスポットサイズにかかわらず一定です。このグラフの出典は[1]です。
- レーザの波長
- ビームのエネルギ密度(トータルエネルギをビームの強度が1/e2の範囲の面積で割ったもの)
- レーザのパルス幅
- パルスの繰返周波数(prf)
- 実際に使用するビーム径(1/e2 )
- ビームのおおよその強度プロファイル(ガウシアン型など)
ビームのエネルギ密度はJ/cm2の単位で計算します。右のグラフは、短パルス光源には、エネルギ密度が適した測定量であることを示しています。この条件下では、エネルギ密度はスポットサイズとは無関係になります。つまり、スポットサイズの変化に合わせてLIDTを計算し直す必要がありません。ここでは、ビーム強度プロファイルは一定であると仮定しています。ここで、ビームがホットスポット、または他の不均一な強度プロファイルの場合を考慮して、おおよその最大パワー密度を計算する必要があります。ご参考までに、ガウシアンビームのときは一般にビームの強度が1/e2のときの2倍のパワー密度を有します。
次に、光学素子のLIDTの仕様と最大エネルギ密度を比較しましょう。損傷閾値の測定波長が光学素子に使用する波長と異なっている場合には、その損傷閾値は適宜補正が必要です[3]。経験則から、損傷閾値は波長に対して以下のような平方根の関係であるということです。短い波長で使う場合、損傷閾値は低下します(例えば、1064 nmで 1 J/cm2のLIDTならば、532 nmでは0.7 J/cm2と計算されます)。
波長を補正したエネルギ密度を得ました。これを以下のステップで使用します。
ビーム径は損傷閾値を比較する時にも重要です。LIDTがJ/cm2の単位で表される場合、スポットサイズとは無関係になりますが、ビームサイズが大きい場合、LIDTの不一致を引き起こす原因でもある不具合が、より明らかになる傾向があります[4]。ここで示されているデータでは、LIDTの測定には<1 mmのビーム径が用いられています。ビーム径が5 mmよりも大きい場合、前述のようにビームのサイズが大きいほど不具合の影響が大きくなるため、LIDT (J/cm2)はビーム径とは無関係にはなりません。
次に、パルス幅について補正します。パルス幅が長くなるほど、より大きなエネルギに光学素子は耐えることができます。パルス幅が1~100 nsの場合の近似式は以下のようになります。
お客様のレーザのパルス幅をもとに、光学素子の補正されたLIDTを計算するのにこの計算式を使います。お客様の最大エネルギ密度が、この補正したエネルギ密度よりも小さい場合、その光学素子はお客様の用途でご使用いただけます。ご注意いただきたい点は、10-9 s と10-7 sの間のパルスにのみこの計算が使えることです。パルス幅が10-7 sと10-4 sの間の場合には、CWのLIDTも調べなければなりません。
当社のウェブ上の損傷閾値の仕様と我々が行った実際の実験の値の間にはある程度の差があります。これはロット間の違いによって発生する誤差を許容するためです。ご要求に応じて、当社では個別のテスト情報やテスト結果の証明書を発行することも可能です。詳細は、当社までお問い合わせください。
[1] R. M. Wood, Optics and Laser Tech. 29, 517 (1997).
[2] Roger M. Wood, Laser-Induced Damage of Optical Materials (Institute of Physics Publishing, Philadelphia, PA, 2003).
[3] C. W. Carr et al., Phys. Rev. Lett. 91, 127402 (2003).
[4] N. Bloembergen, Appl. Opt. 12, 661 (1973).
レーザーシステムが光学素子に損傷を引き起こすかどうか判断するプロセスを説明するために、レーザによって引き起こされる損傷閾値(LIDT)の計算例をいくつかご紹介します。同様の計算を実行したい場合には、右のボタンをクリックしてください。計算ができるスプレッドシートをダウンロードいただけます。ご使用の際には光学素子のLIDTの値と、レーザーシステムの関連パラメータを緑の枠内に入力してください。スプレッドシートでCWならびにパルスの線形パワー密度、ならびにパルスのエネルギ密度を計算できます。これらの値はスケーリング則に基づいて、光学素子のLIDTの調整スケール値を計算するのに用いられます。計算式はガウシアンビームのプロファイルを想定しているため、ほかのビーム形状(均一ビームなど)には補正係数を導入する必要があります。 LIDTのスケーリング則は経験則に基づいていますので、確度は保証されません。なお、光学素子やコーティングに吸収があると、スペクトル領域によってLIDTが著しく低くなる場合があります。LIDTはパルス幅が1ナノ秒(ns)未満の超短パルスには有効ではありません。
![Intensity Distribution](https://www.thorlabs.co.jp/images/TabImages/Pulsed_Laser_Intensity_Distribution-390.gif)
ガウシアンビームの最大強度は均一ビームの約2倍です。
CWレーザの例
波長1319 nm、ビーム径(1/e2)10 mm、パワー0.5 Wのガウシアンビームを生成するCWレーザーシステム想定します。このビームの平均線形パワー密度は、全パワーをビーム径で単純に割ると0.5 W/cmとなります。
しかし、ガウシアンビームの最大パワー密度は均一ビームの約2倍です(右のグラフ参照)。従って、システムのより正確な最大線形パワー密度は1 W/cmとなります。
アクロマティック複レンズAC127-030-CのCW LIDTは、1550 nmでテストされて350 W/cmとされています。CWの損傷閾値は通常レーザ光源の波長に直接スケーリングするため、LIDTの調整値は以下のように求められます。
LIDTの調整値は350 W/cm x (1319 nm / 1550 nm) = 298 W/cmと得られ、計算したレーザーシステムのパワー密度よりも大幅に高いため、この複レンズをこの用途に使用しても安全です。
ナノ秒パルスレーザの例:パルス幅が異なる場合のスケーリング
出力が繰返し周波数10 Hz、波長355 nm、エネルギ1 J、パルス幅2 ns、ビーム径(1/e2)1.9 cmのガウシアンビームであるNd:YAGパルスレーザーシステムを想定します。各パルスの平均エネルギ密度は、パルスエネルギをビームの断面積で割って求めます。
上で説明したように、ガウシアンビームの最大エネルギ密度は平均エネルギ密度の約2倍です。よって、このビームの最大エネルギ密度は約0.7 J/cm2です。
このビームのエネルギ密度を、広帯域誘電体ミラーBB1-E01のLIDT 1 J/cm2、そしてNd:YAGレーザーラインミラーNB1-K08のLIDT 3.5 J/cm2と比較します。LIDTの値は両方とも、波長355 nm、パルス幅10 ns、繰返し周波数10 Hzのレーザで計測しました。従って、より短いパルス幅に対する調整を行う必要があります。 1つ前のタブで説明したようにナノ秒パルスシステムのLIDTは、パルス幅の平方根にスケーリングします:
この調整係数により広帯域誘電体ミラーBB1-E01のLIDTは0.45 J/cm2に、Nd:YAGレーザーラインミラーのLIDTは1.6 J/cm2になり、これらをビームの最大エネルギ密度0.7 J/cm2と比較します。広帯域ミラーはレーザによって損傷を受ける可能性があり、より特化されたレーザーラインミラーがこのシステムには適していることが分かります。
ナノ秒パルスレーザの例:波長が異なる場合のスケーリング
波長1064 nm、繰返し周波数2.5 Hz、パルスエネルギ100 mJ、パルス幅10 ns、ビーム径(1/e2)16 mmのレーザ光を、NDフィルタで減衰させるようなパルスレーザーシステムを想定します。これらの数値からガウシアン出力における最大エネルギ密度は0.1 J/cm2になります。Ø25 mm、OD 1.0の反射型NDフィルタ NDUV10Aの損傷閾値は355 nm、10 nsのパルスにおいて0.05 J/cm2で、同様の吸収型フィルタ NE10Aの損傷閾値は532 nm、10 nsのパルスにおいて10 J/cm2です。1つ前のタブで説明したように光学素子のLIDTは、ナノ秒パルス領域では波長の平方根にスケーリングします。
スケーリングによりLIDTの調整値は反射型フィルタでは0.08 J/cm2、吸収型フィルタでは14 J/cm2となります。このケースでは吸収型フィルタが光学損傷を防ぐには適した選択肢となります。
マイクロ秒パルスレーザの例
パルス幅1 µs、パルスエネルギ150 µJ、繰返し周波数50 kHzで、結果的にデューティーサイクルが5%になるレーザーシステムについて考えてみます。このシステムはCWとパルスレーザの間の領域にあり、どちらのメカニズムでも光学素子に損傷を招く可能性があります。レーザーシステムの安全な動作のためにはCWとパルス両方のLIDTをレーザーシステムの特性と比較する必要があります。
この比較的長いパルス幅のレーザが、波長980 nm、ビーム径(1/e2)12.7 mmのガウシアンビームであった場合、線形パワー密度は5.9 W/cm、1パルスのエネルギ密度は1.2 x 10-4 J/cm2となります。これをポリマーゼロオーダ1/4波長板WPQ10E-980のLIDTと比較してみます。CW放射に対するLIDTは810 nmで5 W/cm、10 nsパルスのLIDTは810 nmで5 J/cm2です。前述同様、光学素子のCW LIDTはレーザ波長と線形にスケーリングするので、CWの調整値は980 nmで6 W/cmとなります。一方でパルスのLIDTはレーザ波長の平方根とパルス幅の平方根にスケーリングしますので、1 µsパルスの980 nmでの調整値は55 J/cm2です。光学素子のパルスのLIDTはパルスレーザのエネルギ密度よりはるかに大きいので、個々のパルスが波長板を損傷することはありません。しかしレーザの平均線形パワー密度が大きいため、高出力CWビームのように光学素子に熱的損傷を引き起こす可能性があります。
当社のビームスプリッターキューブ用に、様々なマウントをご提供しています。下記のマウントを使用してキューブをポストに取り付けたり、16 mmまたは30 mmケージシステムに組み込んだりすることができます。ポスト取付け用のマウントは、M4タップ穴付きØ12 mm~Ø12.7 mm(Ø1/2インチ)ポストまたはØ25 mm~Ø25.4 mm(Ø1インチ)ポストに取り付け可能です。
Post-Mountable Mounts for Beamsplitter Cubes | ||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Click Photo to Enlarge (Cubes Not Included) | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() |
Item # | PCM(/M) | BSH10(/M) BSH05(/M) BSH20(/M) BSH1(/M) BSH2(/M) | FBTB(/M) | KM100PM(/M) | KM200PM(/M) | KM100B(/M) | KM200B(/M) | K6XS |
Required Accessories | Base: PCMP(/M) | - | - | Clamp: PM3(/M) or PM4(/M) | Clamp: PM3(/M) or PM4(/M) | Clamp: PM3(/M) or PM4(/M) | Clamp: PM3(/M) or PM4(/M) | Adapter: K6A1(/M) |
Mounting Options | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Postsa,b | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Posts | Ø1/2" Posts |
Features | Compact | Compact | Glue-In Mount with Precision Tip, Tilt, and Rotation | Tip and Rotation | Tip and Rotation | Kinematic Mount | Kinematic Mount | 6-Axis Mount |
Compatible Beamsplitter Cube Size(s) | Up to 20 mm | 10 mm, 1/2", 20 mm, 1", 2" | 5 mm | Up to 20 mmc Up to 1" d | Up to 20 mmc Up to 1" d Up to 2" e | Up to 20 mmc Up to 1" d | Up to 20 mmc Up to 1" d Up to 2" e | 5 mm 10 mm 1/2" |
Cage System Mounts for Beamsplitter Cubes | |||||||||
---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
Click Photo to Enlarge (Cubes Not Included) | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() |
Item # | Cage Cube: SC6W | ARV1 | CRM1(/M) or CRM1P(/M) | Cage Cube: C4W or C6W a | CCM1-4ER(/M) | CCM1-A4ER(/M) | CCM1-B4ER(/M) | CCM1-C4ER(/M) | |
Required Accessories | Clamp: SB6C, Platform: SPM2 | - | Adapter: K6A1(/M) | Clamp: B6C, Platform: B3C(/M) or B4C(/M) | Clamp: B6C, Platform: B3CR(/M) or B4CRP(/M) | - | - | - | - |
Mounting Options | 16 mm Cage Systems | 30 mm Cage Systems | 30 mm Cage Systems or Ø1/2" Posts | 30 mm Cage Systems | 30 mm Cage Systems or Ø1/2" Posts | ||||
Features | Compact | Compact | Rotation Mount | Fixed or Kinematic Platforms | Rotation Platforms | - | One Rotation Mount | Two Rotation Mounts @ 180° | Two Rotation Mounts @ 90° |
Compatible Beamsplitter Cube Size(s) | 10 mm | 5 mm 10 mm | 5 mm 10 mm 1/2" | 1/2" 20 mm 1" | 5 mm (with BS5CAM Adapter) 10 mm (with BS10CAM Adapter) 1/2" (with BS127CAM Adapter) 20 mm (with BS20CAM Adapter) 1" (Directly Compatible) |
当社では、Nd:YAGレーザ用に最適化した光学素子を幅広くご用意しています。詳細は下記をご参照ください。
Nd:YAG Optics Selection | |||
---|---|---|---|
Dielectric Mirrors | Ultrafast Mirrors | ||
![]() | ![]() | ![]() | ![]() |
Laser Line Mirrors, 1064 nm, 532 nm, 355 nm, 266 nm | Right-Angle Prism Mirrors, 1064 nm, 532 nm | Cage Cube-Mounted Prism Mirrors, 1064 nm, 532 nm | Low GDD Ultrafast Mirrors, 1064 nm or 532 nm |
Beamsplitters | Objectives | ||
![]() | ![]() | ![]() | ![]() |
Harmonic Beamsplitters, 1064 nm, 532 nm, 355 nm, 266 nm | High-Power Polarizing Beamsplitter Cubes, 1064 nm, 532 nm: Unmounted or Mounted | Non-Polarizing Plate Beamsplitters, 1064 nm, 532 nm | High Power Focusing Objectives, 1064 nm, 532 nm |
Lenses | Filters | ||
![]() | ![]() | ![]() | ![]() |
UVFS Plano-Convex Lenses: 532 nm/1064 nm: Unmounted or Mounted 532 nm: Unmounted 1064 nm: Unmounted | Air-Spaced Doublets, 1064 nm, 532 nm | Laser Line Filters, 1064 nm: Standard or Premium | Laser Line Filters, 532 nm: Standard or Premium |
ビームスプリッタのセレクションガイド
当社ではビームを強度比や偏光に基づいて分岐する、様々なタイプのビームスプリッタを豊富に取り揃えています。プレート型やキューブ型のビームスプリッタのほか、形状の異なるペリクルや複屈折性結晶を用いた製品もございます。それぞれの概要や特徴・用途の比較についてはこちらの概要タブをご覧ください。ビームスプリッタの多くはマウント付きまたはマウント無しでご提供しています。以下では、当社のビームスプリッタの全製品を一覧できます。各種類のMore [+]をクリックすると、ビームスプリッタの種類、波長域、分岐比/消光比、透過率、サイズなどの詳細をご覧いただけます。
プレート型ビームスプリッタ
偏光無依存ビームスプリッタ、プレート型 |
---|
偏光ビームスプリッタ、プレート型 |
---|
キューブ型ビームスプリッタ
偏光無依存ビームスプリッタ、キューブ型 |
---|
偏光キューブおよび多面体ビームスプリッタ |
---|
Type | Wavelength Range | Extinction Ratio (TP:TS) | Typical Transmission | AR Coated Faces | Cemented | Available Cube/ Polyhedron Side Length |
Standard: Unmounted 16 mm Cage Cube 30 mm Cage Cube | 420 - 680 nm | >1000:1 | ![]() | Yes | Yes | Unmounted: 5 mm, 10 mm, 1/2", 20 mm, 1", and 2" Mounted: 20 mm in a 16 mm Cage Cube, 1" in a 30 mm Cage Cube |
620 - 1000 nm | ![]() | |||||
700 - 1300 nm | ![]() | |||||
900 - 1300 nm | ![]() | |||||
1200 - 1600 nm | ![]() | |||||
Wire Grid: Unmounted 30 mm Cage Cube | 400 - 700 nm | >1000:1 (AOI: 0° - 5°) >100:1 (AOI: 0° - 25°) | ![]() P-Pol. ![]() S-Pol. | Yes | Yes | Unmounted: 1" Mounted: 20 mm in a 16 mm Cage Cube, 1" in a 30 mm Cage Cube |
High-Power Laser Line: Unmounted 30 mm Cage Cube | 355 nm | >2000:1 | ![]() | ![]() | No | Unmounted: 1/2" and 1" Mounted: 1" in a 30 mm Cage Cube |
405 nm | ![]() | ![]() | ||||
532 nm | ![]() | ![]() | ||||
633 nm | ![]() | ![]() | ||||
780 - 808 nm | ![]() | ![]() | ||||
1064 nm | ![]() | ![]() | ||||
Laser Line: Unmounted 30 mm Cage Cube | 532 nm | >3000:1 | ![]() | Yes | Yes | Unmounted: 10 mm, 1/2", and 1" Mounted: 1" in a 30 mm Cage Cube |
633 nm | ![]() | |||||
780 nm | ![]() | |||||
980 nm | ![]() | |||||
1064 nm | ![]() | |||||
1550 nm | ![]() | |||||
High-Power, Broadband, High Extinction Ratio Polarizers | 700 - 1100 nm | >1000:1 (700 - 1100 nm) >5000:1 (750 - 1000 nm) >10 000:1 (800 - 900 nm) | ![]() | Yes | No | 12.7 mm (Input/Output Face, Square) |
900 - 1300 nm | >1000:1 (900 - 1300 nm) >10 000:1 (900 - 1250 nm) >100 000:1 (980 - 1080 nm) | ![]() | ![]() | 10.0 mm and 5.0 mm (Input/Output Face, Square) | ||
Laser-Line Variable | 532 nm | Not Specified | No Graph Available | Yes | Yes | Assembly Mounted in a 30 mm Cage Cube |
633 nm | ||||||
780 nm | ||||||
1064 nm | ||||||
1550 nm | ||||||
Broadband Variable | 420 - 680 nm | Not Specified | No Graph Available | Yes | Yes | Assembly Mounted in a 30 mm Cage Cube |
690 - 1000 nm | ||||||
900 - 1200 nm | ||||||
1200 - 1600 nm | ||||||
Circular Polarizer/Beamsplitter | 532 nm | Not Specified | No Graph Available | Yes | Yes | Assembly Mounted in a 30 mm Cage Cube |
633 nm | ||||||
780 nm | ||||||
1064 nm | ||||||
1550 nm |
ペリクルビームスプリッタ
偏光無依存ビームスプリッタ、ペリクル型 |
---|
結晶ビームスプリッタ
偏光ビームスプリッタ、結晶型 |
---|
その他
その他のビームスプリッタ |
---|
偏光子セレクションガイド
当社では、ワイヤーグリッド、フィルム、方解石、α-BBO、ルチル、ならびにビームスプリッタを含むさまざまな偏光子をご用意しております。 ワイヤーグリッド偏光子のラインナップは、可視域から遠赤外域にも達する波長範囲に対応します。 ナノ粒子直線フィルム偏光子は最高で100 000:1の消光比を有しています。 また、その他のフィルム偏光子は、可視域から近赤外域までの光の偏光に使用できる製品としてお手軽な価格でご提供しております。 次に当社のビームスプリッタ偏光子は反射ビームの利用や、より完全に偏光された透過ビームの使用を可能にします。 最後に、α-BBO(UV域)、方解石(可視~近赤外域)、ルチル(近赤外~中赤外域)ならびに、オルトバナジン酸イットリウム(YVO4)(近赤外域~中赤外域)偏光子は、それぞれの波長範囲で100 000:1の高い 消光比を有する製品となっております。
偏光子の種類、波長範囲、消光比、透過率、ならびにサイズについては、下の表のMore [+]をクリックしてご覧ください。
Wire Grid Polarizers |
---|
Film Polarizers |
---|
Beamsplitting Polarizers |
---|
alpha-BBO Polarizers |
---|
Calcite Polarizers |
---|
Quartz Polarizers |
---|
Magnesium Fluoride Polarizers |
---|
Yttrium Orthovanadate (YVO4) Polarizers |
---|
Rutile Polarizers |
---|
Posted Comments: | |
user
 (posted 2020-05-22 17:36:03.86) Dear Sir/Madam,
I am looking for High-Power, Laser Line Polarizing Beamsplitter Cubes for 257nm wavelength (pulses bandwidth 255-258nm). It means something like product code PBS25-257-HP. Is it possible to make such prisms? What will be the price and parameters?
Best Regards,
Pawel YLohia
 (posted 2020-05-26 09:35:28.0) Hello Pawel, thank you for contacting Thorlabs. Custom optics can be requested by emailing your local Thorlabs Tech Support group (in your case techsupport.se@thorlabs.com). We will reach out to you directly. C.C. Kwong
 (posted 2019-10-09 01:27:19.24) Dear Sir,
I am looking for a 0.5'' cube at 461 nm with both Tp and Rs > 97%. Could this be done and if so, could you please quote the price?
Thank you. nbayconich
 (posted 2019-10-10 12:48:34.0) Thank you for contacting Thorlabs. I will reach out to you directly to discuss our custom capabilities. laser42
 (posted 2018-04-03 13:42:41.26) Dear Sirs!
The full-angle far-field 1/e^2 divergence of my laser is about 5 mrad. Will the cube PBS12-1064-HP work with such a beam?
Best regards,
Ivan. YLohia
 (posted 2018-04-03 04:37:08.0) Hello Ivan, thank you for contacting Thorlabs. 5 mrad is a relatively small divergence and, thus, will not noticeably affect the performance of PBS12-1064-HP. karasaki.hidehiko
 (posted 2018-03-26 19:33:58.797) Please teach me the reflectance of PBS-25-355-HP cube against P-pol incident beam. You disclosed the transmittance around 97% from real data. The reflectance is 1 or 2 % levell. Yes or Not? nbayconich
 (posted 2018-04-04 05:29:29.0) Thank you for your feedback. For P polarized incident beams the transmittance will be greater than 95%. The reflected P polarization will be about 1-2% however we do not specify the reflectivity percentage of P polarization Rp only the expected reflected S polarization efficiency Rs which will be 99.5% or greater. vojnadav
 (posted 2018-03-26 12:39:47.36) Dear Sir/Madam
I would be interested in a PBS25 with 1030 nm AR coating.
Would that be possible?
Thank you.
Regards
David Vojna YLohia
 (posted 2018-03-27 01:06:41.0) Hello David, thank you for contacting Thorlabs. I will reach out to you directly to discuss the possibility of this. gking
 (posted 2017-11-27 08:56:38.25) Would it be possible to manufacture a polarizing beam splitter for 915nm wave length and if so please quote.
Also would it be possible to have an AR coatings centered at 1070nm on the standard 1064 nm BSC and again please quote. Quantities would be 2 of each.
Regards
Gary nbayconich
 (posted 2017-12-26 01:10:48.0) Thank you for contacting Thorlabs. We can look into providing these customs for you. I will reach out to you directly with more information about our custom capabilities. oscar.yeung
 (posted 2017-03-15 10:35:07.19) What is the laser damage threshold for a CW laser @ 640nm for your 640nm beamsplitter cube? The column is blank. tfrisch
 (posted 2017-03-22 04:08:25.0) Hello, thank you for contacting Thorlabs. The reason we don't have damage testing on the 633nm version is that it was designed for use with a HeNe laser which is typically low power. I will reach out to you directly to discuss your source. cbrideau
 (posted 2015-08-12 14:26:00.583) Given the increasing popularity of ytterbium amplified fiber systems, it would be nice to see a cube in this line for 1030-1040nm. Is it possible to tweak the design of the 1064 cube? How close is the 1064 cube to spec for 1030-1040nm as it is currently designed? besembeson
 (posted 2015-09-24 07:20:30.0) Response from Bweh at Thorlabs USA: We tested one at 1030nm. While the design (barely) meets specification at 1030nm, with good extinction, transmission was low (~70%). If we wanted to offer a solution at 1030nm, we would probably need a new design. |
![Back to Top Back to Top](https://www.thorlabs.co.jp/images/arrow_Vert.gif)
Item # | PBS12-355-HP | PBS12-405-HP | PBS12-532-HP | PBS12-633-HP | PBS12-780-HP | PBS12-1064-HP |
---|---|---|---|---|---|---|
Design Wavelength | 355 nm | 405 nm | 532 nm | 633 nm | 780 - 808 nm | 1064 nm |
Beamsplitter Cube Transmission (Click for Plot) | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data |
AR Coating Reflectance (Click for Plot) | R < 0.25% 0° AOI @ 355 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 405 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 532 nm Raw Data | R < 0.25% | R < 0.25% 0° AOI @ 780 - 808 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 1064 nm Raw Data |
Damage Thresholds | 3 J/cm2 @ 355 nm (10 ns, 10 Hz, Ø0.299 mm) | (CW, Ø30 µm)a | 350 W/cm @ 532 nm (CW, Ø1 mm)a | - | 3000 W/cm @ 1064 nm (CW, Ø30 µm)a |
![Back to Top Back to Top](https://www.thorlabs.co.jp/images/arrow_Vert.gif)
Item # | PBS25-355-HP | PBS25-405-HP | PBS25-532-HP | PBS25-633-HP | PBS25-780-HP | PBS25-1064-HP |
---|---|---|---|---|---|---|
Design Wavelength | 355 nm | 405 nm | 532 nm | 633 nm | 780 - 808 nm | 1064 nm |
Beamsplitter Cube Transmission (Click for Plot) | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data | ![]() Raw Data |
AR Coating Reflectance (Click for Plot) | R < 0.25% 0° AOI @ 355 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 405 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 532 nm Raw Data | R < 0.25% | R < 0.25% 0° AOI @ 780 - 808 nm Raw Data | R < 0.25% 0° AOI @ 1064 nm Raw Data |
Damage Thresholds | 3 J/cm2 @ 355 nm (10 ns, 10 Hz, Ø0.299 mm) | (CW, Ø30 µm)a | 350 W/cm @ 532 nm (CW, Ø1 mm)a | - | 3000 W/cm @ 1064 nm (CW, Ø30 µm)a |